Abstract
Using 180 pb -1 of data collected with the CDF II detector at the Tevatron, we measure the first two moments of the hadronic invariant mass-squared distribution in charmed semileptonic B decays. From these we determine the nonperturbative Heavy Quark Effective Theory parameters Λ and λ 1 used to relate the B meson semileptonic branching ratio to the CKM matrix element |V cb|. For a minimum lepton momentum of 0.7 GeV/c in the B rest frame we measure the first two moments of the D** → D (*)π component to be 〈m D** 2〉 = (5.83 ± 0.16 stat ± 0.08 syst) GeV 2/c 4 and 〈(m D** 2 - 〈m D** 2〉) 2〉 = (1.30 ± 0.69 stat ± 0.22 syst) GeV 4/c 8. Combining these with the discrete mass terms from the D and D* mesons, we find the total moments to be 〈M Ξc 2〉 - m̄ D 2 = (0.467 ± 0.038 stat ± 0.068 syst GeV 2/c 4 and 〈(M Ξc 2 - 〈M Ξc 2〉) 2〉 = (1.05 ± 0.26 stat ± 0.13 syst) GeV 4/c 8, where m̄ D is the spin-averaged D mass. The systematic error is dominated by the uncertainties in the world-average branching ratios used to combine the D, D*, and D** contributions. The analysis makes no assumptions about the shape or resonant structure of the D** → D (*)π invariant mass distribution.
| Original language | English |
|---|---|
| Article number | 051103 |
| Pages (from-to) | 1-9 |
| Number of pages | 9 |
| Journal | Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology |
| Volume | 71 |
| Issue number | 5 |
| DOIs | |
| State | Published - Mar 1 2005 |
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Dive into the research topics of 'Measurement of the moments of the hadronic invariant mass distribution in semileptonic B decays'. Together they form a unique fingerprint.Cite this
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In: Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology, Vol. 71, No. 5, 051103, 01.03.2005, p. 1-9.
Research output: Contribution to journal › Article › peer-review
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T1 - Measurement of the moments of the hadronic invariant mass distribution in semileptonic B decays
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PY - 2005/3/1
Y1 - 2005/3/1
N2 - Using 180 pb -1 of data collected with the CDF II detector at the Tevatron, we measure the first two moments of the hadronic invariant mass-squared distribution in charmed semileptonic B decays. From these we determine the nonperturbative Heavy Quark Effective Theory parameters Λ and λ 1 used to relate the B meson semileptonic branching ratio to the CKM matrix element |V cb|. For a minimum lepton momentum of 0.7 GeV/c in the B rest frame we measure the first two moments of the D** → D (*)π component to be 〈m D** 2〉 = (5.83 ± 0.16 stat ± 0.08 syst) GeV 2/c 4 and 〈(m D** 2 - 〈m D** 2〉) 2〉 = (1.30 ± 0.69 stat ± 0.22 syst) GeV 4/c 8. Combining these with the discrete mass terms from the D and D* mesons, we find the total moments to be 〈M Ξc 2〉 - m̄ D 2 = (0.467 ± 0.038 stat ± 0.068 syst GeV 2/c 4 and 〈(M Ξc 2 - 〈M Ξc 2〉) 2〉 = (1.05 ± 0.26 stat ± 0.13 syst) GeV 4/c 8, where m̄ D is the spin-averaged D mass. The systematic error is dominated by the uncertainties in the world-average branching ratios used to combine the D, D*, and D** contributions. The analysis makes no assumptions about the shape or resonant structure of the D** → D (*)π invariant mass distribution.
AB - Using 180 pb -1 of data collected with the CDF II detector at the Tevatron, we measure the first two moments of the hadronic invariant mass-squared distribution in charmed semileptonic B decays. From these we determine the nonperturbative Heavy Quark Effective Theory parameters Λ and λ 1 used to relate the B meson semileptonic branching ratio to the CKM matrix element |V cb|. For a minimum lepton momentum of 0.7 GeV/c in the B rest frame we measure the first two moments of the D** → D (*)π component to be 〈m D** 2〉 = (5.83 ± 0.16 stat ± 0.08 syst) GeV 2/c 4 and 〈(m D** 2 - 〈m D** 2〉) 2〉 = (1.30 ± 0.69 stat ± 0.22 syst) GeV 4/c 8. Combining these with the discrete mass terms from the D and D* mesons, we find the total moments to be 〈M Ξc 2〉 - m̄ D 2 = (0.467 ± 0.038 stat ± 0.068 syst GeV 2/c 4 and 〈(M Ξc 2 - 〈M Ξc 2〉) 2〉 = (1.05 ± 0.26 stat ± 0.13 syst) GeV 4/c 8, where m̄ D is the spin-averaged D mass. The systematic error is dominated by the uncertainties in the world-average branching ratios used to combine the D, D*, and D** contributions. The analysis makes no assumptions about the shape or resonant structure of the D** → D (*)π invariant mass distribution.
UR - http://www.scopus.com/inward/record.url?scp=18444407152&partnerID=8YFLogxK
U2 - 10.1103/PhysRevD.71.051103
DO - 10.1103/PhysRevD.71.051103
M3 - Article
AN - SCOPUS:18444407152
SN - 1550-7998
VL - 71
SP - 1
EP - 9
JO - Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology
JF - Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology
IS - 5
M1 - 051103
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